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正在一同轴电缆内导体半径为 r1 外导体的内半径

  

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  在一同轴电缆内导体半径为 r1 外导体的内半径为 r2 两导体可认为理想导体 中填满磁导率为 μ1和μ2两种磁介质 各占一半空间 且介质界面为通过电缆轴的平面 下图 。设通过电缆的电流强度为I 求介质中的磁场分布和介质 导体毗连面上的面电流分布。 本题属于磁介质界面与磁感应线垂直的情况。且介质置入前 第六章 静磁场中的磁介质磁场,介质,磁,第六章,磁介质,静磁场的,磁介质车票,磁记录介质,磁介质分类 在一同轴电缆内导体半径为 r1 外导体的内半径为 r2 两导体可认为理想导体 中填满磁导率为 μ1和μ2两种磁介质 各占一半空间 且介质界面为通过电缆轴的平面 下图 。回流线_百度百科!设通过电缆的电流强度为I 求介质中的磁场分布和介质 导体毗连面上的面电流分布。 本题属于磁介质界面与磁感应线垂直的情况。且介质置入前的磁感应强度相对电缆轴线对称。取半径为r的圆回路 12rrrIrBrB 21于是 rIB 2121 再由式 10求得介质1和介质2中的磁场强度为 rIBHrIBH 2112221211 相应磁化强度为 rIHBM 121012101rIHBM 121021202对于 处的磁化面电流和传导面电流密度为1rr 2rr 1rr 11介质介质rIMrIMirrrr 111毗连介质毗连介质rIHrIHirrrr 与此类似 22介质介质 rIMrIMirrrr 122 rrrrIHriIHr毗连介质 毗连介质讨论 由上述结果可见 处的磁化面电流和传导面电流密度分布都不均匀但总面电流 的分布却是均匀的。 1rr 2rr 0iii 正是总面电流分布的这种对称性决定了磁感应强度B的对称性。可是 介质的引入破坏了磁场强度H 的轴对称性 因此无法直接通过安培环路定理计算。 顺便指出 本题假定电缆线为内部磁场为零的超导体或理想导体 否则问题将变得十分复杂 不能用上述简单方法求解。 如下图所示一无限平面 a的位置放置电流强度为I的无限长直线电流 电流方向分别沿 的负向和正向求空间磁场分布。 两条长直线电流在两半无限介质中的磁场 当去掉介质平面恰好与两线电流的磁场垂直。因此 本题属于介质界面与磁感应线垂直的情况。去掉介质 1的结果求得两线 的空间分布如下 aa 222200 12zayzayIzBy222200 2zayayzayayIBz 待求磁感应强度为 为待定乘子。为确定 z平面取闭合圆回路L环绕、并以位于 处的直线电流为轴。由式 第二式可确定乘子 0BB ay 12120BBB22 BLLLLIIdldldlIdl L2为回路L位于介质1和2中的部分 成立 1200001122LLLdddI BlBlBl最终结果如下 yyIzBByazyaz 120222212 zzIyayaBByazyaz 如果需要进一步计算各介质区的磁场强度 可使用式 分区均匀介质处理安培定律 2 4IdIddr llrFr12是电流元I1d l1到受力电流元I2d l2方向的矢径。 12012312 4rF21iir 21dSdSd2 4rFjjrdVdVd 返回

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